• Nem Talált Eredményt

Szerkezeti kémia

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2022

Ossza meg "Szerkezeti kémia"

Copied!
19
0
0

Teljes szövegt

(1)

Az NMR spektroszkópia jelentősége Szerkezeti kémia

Szerves kémia: Minőségi analízis. Új vegyületek

szerkezetvizsgálata. Enantiomer tisztaság vizsgálata.

Természetes vegyületek szerkezetvizsgálata.

Metabolitok vizsgálata Fizikai-kémiai vizsgálatok:

Gazda-vendég kölcsönhatások.

Reakciókinetika

Makromolekulák háromdimenziós szerkezete:

Peptidek, fehérjék, enzimek

DNS/RNS, DNS/RNS komplexek

Poliszaharidok

(2)

E = h

h = 6.626×10

-34

Js

Mágneses atommag viselkedése mágneses térben

(3)

Mágneses atommag viselkedése mágneses térben

|I| = [I(I+1)] 1/2 ħ I

z

= mħ

(m = -I, -I+1, … I-1, +I)

µ = I

E = -µB = -µ z B E = -mħB

E = ħB = h

 

 2

B

(4)

|I| = [I(I+1)] 1/2 ħ I

z

= mħ

(m = -I, -I+1, … I-1, +I)

µ = I

E = -µB = -µ z B E = -mħB

E = ħB = h

 

 2 B

Mágneses atommag viselkedése mágneses térben

1

H

2

H

(5)

Rezonanciafrekvenciák az NMR spektroszkópiában

(6)

k = 1.3807×10

-23

J/K

Az energiaszintek betöltöttsége

kT / E alsó

felső

n e

n

NMR: E = ħB = 2.65×10

-25

J, ha B = 9.4 T

E/kT = 6.4×10-5

, ha T = 300 K

kT 1 E

n n

alsó

felső   

alsó

felső alsó

alsó felső

n n n

n 1 n

kT

E 

 

5 felső

alsó

felső alsó

alsó felső

alsó 3 . 2 10

n n

n n

n 2

n n

kT 2

E

 

 

 

E = h = 3.976×10-17

J, ha  = 610

16

Hz

E/kT = 9598, ha T = 300 K

Elektrongerjesztési spektroszkópia:

(7)

Az atommagok árnyékolása és a kémiai eltolódás )

1 ( B '

B B

B 

0

 

0

 

 

 2

) 1

( B

0

ref

6

(

ref

)

10 

 

) (

1 10

)

10 (

6 ref

ref

6 ref

   

 

(8)

Kémiai eltolódás, példák

(9)

A spin-spin csatolás (skaláris csatolás, J-csatolás)

(10)

Spin-spin csatolás, az AM n X m rendszerek spektrumai (I = ½)

A AX AX

2

AX

3

AMX

AMX

2

AM

2

X AM

2

X

2

AX (I=1) AX (I=3/2)

(11)

Háromkötéses skaláris csatolások

Karplus összefüggés:

2

3

J A B cos C cos

A = 2

B = -1

C = 10

(12)

NMR jel észlelése

M

o

z

x

i B

1

adótekercs (y)

y

B

o

B

1

kikapcsolva M

o

z

x

B

1

z

x

M

xy

y y

w

o

w

o

B

o

B

o

B

1

= C * cos (w

o

t)

(13)

M

xy

idő idő

w = w

o

w - w

o

> 0

(14)

DEPT-135

DEPT-90

DEPT-45 CH

2

CH

3

/2 3/2 CH

/4

(15)

2D COSY spektrum

(16)

NMR spektrométerek egykor és ma

(17)

A térerő hatása a spektrumra

(18)

Az NMR mérés gyakorlata

Oldatkészítés Mintaigény

NMR oldószerek

(19)

Hivatkozások

KAPCSOLÓDÓ DOKUMENTUMOK

(c) Egyenlő tömegű fekete lyukakból álló kompakt kettősökre bebizonyítottam, hogy a vezető rendű spin-pálya, spin-spin és kvadrupól-monopól járulékokkal

• Eddigi megközelítéseinkben a csatoló magok kémiai elto- lódáskülönbsége sokkal nagyobb volt, mint maga a csatolási állandó,  >> J.. • Ha

• Miután ez a fáziskülönbség létrejön a különböző kémiai eltolódású jeleken, a jelek fázisa is eltérő lesz, minden jel abszorpciós és diszperziós fázisú

dipoláris csatolás: mágnesesen aktív magok között téren át ható kölcsönhatás, mely függ a kölcsönható magok minőségétől, távolságától (1/r 3 ), valamint az őket

• A távolabbi szénatomokon lévő protonok közötti spin- spin csatolás az alifás láncok mentén kicsi, csak. különösen nagy felbontású

• A szomszédos szénatomokon lévő protonok közötti spin-spin csatolás jól látható felhasadást okoz. • A távolabbi szénatomokon lévő protonok közötti spin- spin

• A távolabbi szénatomokon lévő protonok közötti spin-spin csatolás az alifás láncok mentén kicsi, csak különösen nagy felbontású spektrumokban észlelhető.

• A távolabbi szénatomokon lévő protonok közötti spin-spin csatolás az alifás láncok mentén kicsi, csak különösen nagy felbontású spektrumokban észlelhető.