• Nem Talált Eredményt

0 u x 0 n = −µ0 σ −uα <u0 H0:µ µ1 ≤ 0 H1:µ µ&gt

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2022

Ossza meg "0 u x 0 n = −µ0 σ −uα <u0 H0:µ µ1 ≤ 0 H1:µ µ&gt"

Copied!
3
0
0

Teljes szövegt

(1)

61 2.2.7. A tárgyalt statisztikai próbák áttekintı táblázata

2-1. táblázat: Egymintás próbák

nullhipotézis feltétel ellenhipotézis próbastatisztika elfogadási tartomány

H0:µ µ= 0 H1:µ µ≠ 0 -ua2 <u0ua2

H0:µ µ10

σ

2 ismert H1:µ µ< 0 u x

0 n

= −

µ

0

σ

uα <u0

H0:µ µ10 H1:µ µ> 0 u0 <uα

H0:µ µ= 0 H1:µ µ≠ 0 -ta2 < ≤t0 ta2

H0:µ µ10

σ

2 ismeretlen H1:µ µ< 0 t x

s n

0

= −

µ

0 − <tα t0

H0:µ µ10 H1:µ µ> 0 t0 <tα

H p0: = p0

1

1 1

n p n

+ < < n +

a

( )

p p p

± n

3 1

intervallumon belül

H p1: ≠ p0

( )

u p p

p p

n

0

0

0 1 0

= −

$ -ua2 <u0ua2

H0:pp0 H p1: < p0uα <u0

H0:pp0 H p1: > p0 u0 <uα

H0:

σ

2 =

σ

02 N eloszlás H1:

σ

2

σ

02

( )

χ

02

σ

2

0 2

= s n−1 χ1 α 2 χ χα

2

0 2

2 2

/ < ≤ /

H0:

σ

2

σ

02 H1:

σ

2 >

σ

02 χ0 χα

2 < 2

H0:

σ

2

σ

02 H1:

σ

2 <

σ

02 χ0 χ α

2 1

> 2

(2)

62

2-2. táblázat: Kétmintás próbák

nullhipotézis feltétel ellenhipotézis próbastatisztika elfogadási tartomány

H01 =µ2

független minták;

σ

1

σ σ

2 2

2 2

= = , ismert

H11 ≠ µ2 u x x n n

0

1 2

1 2

1 1

= −

+ σ

-ua2 <u0ua2

H0:µ µ12 H112uα <u0

H0:µ µ12 H112 u0 <uα

H p0: 1 = p2

1

1 1

n p n

+ < < n +

a

( )

p p p

± n

3 1

intervallumon belül

H p1: 1p2

( )

u p p

p p

n n

0

1 2

1 2

1 1 1

= −

−  +

 



$ $

$ $

( ) ( )

u p p

p p

n

p p

n

0

1 2

1 1

1

2 2

2

1 1

= −

− + −

$ $

$ $ $ $

-ua2 <u0ua2

H0:pp0 H p1: 1 < p2uα <u0

H0:pp0 H p1: 1 > p2 u0 <uα

H01 =µ2

független minták;

σ

1

σ σ

2 2

2 2

= = ,

ismeretlen

H11 ≠ µ2 t = x x

s n n

0

1 2

1 2

1 1

= −

+

-ta2 < ≤t0 ta2

H0:µ µ12 H112 − <tα t0

H0:µ µ12 H112 t0 <tα

folytatódik

(3)

63 2-2. táblázat: Kétmintás próbák (folytatás)

nullhipotézis feltétel ellenhipotézis próbastatisztika elfogadási tartomány

H01 =µ2 független minták;

σ

1

σ

2 2

2, ismeretlen

H11 ≠ µ2 t = x x s n

s n

0

1 2

1 2

1 2 2

2

− +

-ta2 < ≤t0 ta2

H0:µ µ12 H112 − <tα t0

H0:µ µ12 H11 > µ2 t0 <tα

H0:

σ

12 =

σ

22 s12 /s22 ≥1, N eloszlás H1:

σ

12

σ

22 F s

0 s

1 2

2

= 2 F0 < Fα/2( ,

ν ν

1 2)

H0:

σ

2

σ

22 H1:

σ

12 >

σ

22 F0 < Fα

Hivatkozások

KAPCSOLÓDÓ DOKUMENTUMOK

HCl, and ClCH2I has ceased and before the higher temperature (520 and 650 K) HZ desorption commences (450 K), the surface carbon and hydrogen for a saturation ClCHZI

when lim inf x → 0 x − d A ( x ) &gt; 0 for some d &lt; 2, global bifurcation of positive stationary solutions and their stability are proved in [20] for a parabolic

[r]

A run of the program needs three data sets, two being included in public libraries (layout structures, technological data) and one storing the results of the field

Deformations of elastic solids are normally tested by determining the stress-strain condition at the given point from specific strain values measured in three defined

If we saturate a nucleus (turn its magnetic moment) this effect accelerates the relaxation processes of nuclei coupled to it.. Therefore the resonance line of the second

Határozzuk meg, hogy egy N(µ,σ 2 ) normális eloszlású valószín ő ségi változó értékei milyen szimmetrikus. intervallumban vannak 95

[r]