ÁLTALÁNOS ÉS ANORGANIKUS CHEIvilA.
ADATOK A DITHIONÁTOK ISMERETÉHEZ.
1944.
/
"A jó kémikus mindent igyekszik megmagyarázni."
' A
hí
-1-
Az abszorpcióspektrofotometria különöswn az utóbbi évtizedekben a tudományos és gyakorlati laboratoriumok egyik leghasználhatóbb módszerévé vált.
Az abszorpcióspektrumok methodikája két részre oszlik: 1./ kisérleti rész.Ez felöleli az anyag előállitását és tisztitását,az oldat készí- tését, a felvétel elkészítését,s annak kiértékelé- sét,végül az extinkciós görbe kiszámítását és fel- rajzolását.2./ Elméleti,spekulativ rész.Ez t.k.
görbe analyzis,amelynek segítségével a meghatáro- zott extinkciós görbét megfelelő mathematikai u- ton komponenseire bontjuk és az egyes sávokat kí- séreljük meg valamely,az oldatban jelenlevő kromo- fór csoporthoz hozzárendelni,ill. egy ismert ere- detű sáv alakjának,vagy helyzetének változásából az azt létrehozó kromofór csoport állapotváltozá- sára következtetünk.
Ha egy izzó szilárd test által kibocsá- tott fényt prizmán,vagy optikai rácson vezetik keresztül,az e mögött elhelyezett ernyőn a fény- forrás fényét szineire bontva kapják.A látható színképen kivül ismeretesek az infravörös és ult- raibolya sugarak is.A különböző sugárfajokat hul- lámhosszuk//, /,rezgésszámuk/v"/,vag^hullámszámuk /•^/szerint jellemezhetjük.
-2-
A hullámterület feloszlik:elektromos,ultravörös, látható / 7600-4000(?/, ultraibolya / 4000-1850ft/su- gar akr a ,Schumann,-Lyman,-Millikan,-területekre,vé- gül a kevésbbé ismert Röntgen és^- sugarakra.
Abszorpciospektrumnak az olyan szinképet nevezzük,amely akkor keletkezik,ha egy anyagot a fényforrás és a spektrál apparátus közé helyezve, az a folytonos spektrumból egy,vagy több szint nyel el,ill.egy,vagy több sötét esik a folytonosságot megszakítja.Az abszorpciospektrofotometria alapja
az a tény,hogy az abszorbeált fény hullámhossza és mennyisége az abszorbeáló anyag függvénye és arra jellemző./1,2;/
Alaptörvény a Beer-Lambert törvény:
E. R ^ "32" = £ >C CL
ahol E=az oldat abszorpció koefficiense, =a fényt elnyelő anyag molextinkció koefficiense,% = az elnyelő közegbe 1épő,3 = a kilépő fénysugár in- tenzitása,/«^ =a fényt elnyelő oldott anyag molá- ris koncentrációjáéig d =az oldat rétegvastagsá- ga cm-ben.Az & értéke elvileg független a c-től és a d-tői.Változik azonban az E és £ érték egyazon oldatnál a hullámhosszal és a hőmérséklettel.A vizs- gálatok közvetlen célja:
E - E С JO.T)
-3-
függvény ábrázolása,ill. megállapítása lenne.De mi- vel a mai anyagszerkezeti ismereteink mellett a két- változós függvény exaktjkifejtése nem sikerül,ábrázo- lásához pedig a neheien áttekinthető térkoordináta réndszer volna alkalmas,a hőmérsékletet állandónak
véve az £ T = Е. Ш Г
függvény képét rajzoljuk meg, Ь - X .
koordináta rendszerben.Gyakorlatban a függvény lo- garitmikus alakját használják,mivel gyakran S = 1 0 ^ és 106 határok között lehet méréseket végezni.Sz a- zonban az áttekinthetőség rovására menne,mert vagy igen nagy rajzokat kellene készíteni,vagy a mérete- ket kellene igen lekicsinyíteni.Ábrázolásnál tehát célszerű a £r ^ E. cX) т
függvényt venni,annál is inkább,mert az igy kapott görbe alakja épugy felhasználható az anyag jellem- zésére, mint az E (Я)т függvényé.
A méréseket 7 0 0 ™ / és 480"Aközött a Schmidt és Haensch-féle König-Martens spektrálfotométerrel, 480^és 350*v<között a Zeiss-féle "Gitterspektroskop mit Kamera" jelzésű készülék Hutherford prizmájával,
mife 350%/tés 200^között a Zeiss "Spektrográf für Chemiker"nevü készülék Cornu prizmájával ifitisaxfel végeztem'el.
Fényforrásul 11.000 voltos wolfram szikra szolgált.
à használt küvetták az u.n. Scheibe-féle logaritmikus küvetták,kvarclemez fedőkkel.Az összehasonlító spek- trumok felvételénél fénygyengitésr^Winther-féle e- pist rácsot,ill. centrális szektort /3i? használtam,
ft lemezek kiértékelésére a Zeiss-féle kiértékelőt alkalmaztam.Ezen eszközök részletes ismertetésére vonatkozólag utalok Weigert munkájára /4/.
Szinképelemző módszerek közül megemlítem a Scheibe és a Halban-féle módszereket.Scheibe a "Che- mische Spektralanalyse"cimü munkájában adja meg mód- szerének alapját,amely gyors,könnyű,de kevésbbé ér- zékeny. Előnye Halban módszerével szemben,hogy sorozat
»érésre jobban megfelel,s a könnyen elérhető színkép sgész terültét felöleli.Kiss és Gerendás/3^/ össze- foglalták az addigi ismereteket és kis módosításo- dat adtak az eredeti Scheibe módszerhez.
A Halban-féle módszer/7/ pontosabb,nehezebben kezelhető,de érzékenyebb,6000fl -2300R -ig jól alkal- mazható. Az extinkciós hiba 0,2
oooOOOooo
A dithionát ion szerkezetejdithionát előállítás.
Sokat vitetőtt tény volt az,hogy vájjon a di- thionát gyökét az SO^ ,vagy S20£ képezi-g ? Az SOj"^ forma már elméletileg is valószinütlen volt,mert egyenetlen elektron eloszlása van.Rönt- genspektroszfcópiai kisérletek /8/vezettek döntő eredményre.Ezek szerint a dithionát két hatvegyér- tékü,s egyenértékű kénatomhói épül fel:
A hat oxygén atom két egyenlőszáru háromszög csú- csaiban fekszik /9/,a két kén atom pedig a két csú- csot összekötő egyenes mentén,sematikusan:
UJU, 6 Ч „ - О
Eszerint érintik egymást,s dur- ván az egész képződményt egy háromszög alapú ha- sábnak lehet nevezni.
A S a háromszög közepén van
-6-
A Blomstrand és Mendelejeff-féle formula a dithio- nát ionra:
O- Ю -
• Ö *• *S: Ö:
•0-
A dithionsavnak Mendelejetf szerint-az oxálsavhoz hasonló szerkezete van/10/,henne a kén kétértékű.
Michaelis /11/ tagadja e tényt,s a kén négyérté- küségét hangoztatja.Többirányú kísérletek a kén hatvegyértéküsége mellett döntöttek.
A dithionátot először 1819-ben állították elő Weither és Gay-Lussac /12/.S02áramot vezettek barnakő szuszpenzióba /vizes szuszpenzióba/ :
Mn02 + 2 S02 = MnSrjOk keletkezett.
Julius Meyer /13/ szerint azonban ezen bruttó e- gyenleten kivül,közti reakciók is játszódnak le:
2Ito02+3H2S05=3H20+0+Mn2/S203/5=MnS206+MnS03 ^ a szabad 0 a manganosulfitot szulfáttá oxydálja.
Ilyen közti termékek képződését másutt is,pl. a sesquioxydok esetében /14/ is észleltek.
Thomas S.Dymond és Frank Hughes /15/ barnakő- szuszpenzió helyett KMn04oldatot használtak dithi- onát előállítására.
-7-
A dithionátokat elektrolytikus és fotokémiai uton is nyerhetjük,de rossz kitermeléssel.Az elektroly- tikus módszert A.Friessner /16/ dolgozta ki.Azt ta-
pasztalta, hogy az alkalikus és neutrális Na2S03 ol- datok elektrolyzisénél kimarad a katódredukció,s bogy az anódfolyamat két irányban játszódik le:
ff
S05 + 0 — > S04 ;
2S03 + 0 + H20 S206 + 2 0 H'
A dithionát képződés secunder oxydációs folyamat.
Primer elektrokémiai folyamatként csak az 0 kép- ződése jöhet tekintetbe.Az elektrolytikus dithi- onátképződés közönséges hőmérsékleten,savanyu közeg- ben semilyen feltétel mellett nem következik be.
A dithionsavat MnS206-ból állítják elő:
' - 4 UU^ Г I
- О ^ Ä O ^ - O I T
Többször átkristályositott bariumdithionát vizes oldatához hig kénsav hozzáadásával nyerik a dithi- onsavat,mint végterméket /17,18/.A képződött BaS04 Csapadék szűréssel jól eltávolítható.
J.Franck és F.Haber kisérletei/19/ szerint
a z oxygénmentes alkáliszulfit oldatok megvilágítás-
r a kénsavat,H-gázt és dithionsavat termelnek.A le-
- Ö -
játszódó fotokémiai folyamat:
so3" + H20 + I, v = S0'3 + H + OH' . A H dimerizálódik : 2H = H2 ; a 2S03H = S206H2
«gyesül és egyensúlyt tart.
A dithionsav kétbázisú erős sav,ezt vezetőké- pességi mérésekből állapitották meg /20/.L.Lorenz
e s H.Samuel /21/ kisérletei igazolják,hogy nem kez- dőtagj a a polythionsavaknak.
A dithionsav szétesését kénsav és kénessav-
r a először reakciókinetikus vizsgálat alapján mon- dották ki.Jost és Pomeroy /22/ a szétesést sava- nyu közegben vizsgálták 50°,ill.80°C-on.E kísérle- teket 85°C-on Goldfinger és Schweinitz /23/ismétel-
K meg ,s az előző szerzőkkel egybehangzóan azt elték,hogy a szétesés gyorsasága a S206"és H*
oncentrácidval arányos,amig a H* egy bizonyos
3rtéken tul nem halad.
Semleges és lúgos közegben a szétesés lassabb
* talált aktiválási hő 29,8 kcal,migi a számított -rték 32,6 kcak savanyu közegben,alkalikus közegbe TV
?®dig 25 kcal.Neutrális közegben a szulfit és szul- -atra való szétesés független a H* és OH' ionkon- '«htrációtól.A dithionsav szétesése a dithionát ÍOTV
ydrolizisefill. a H* katalyzise folytán:
s2o6" + н2о = so4" + h2s o3 .
-9-
Szobahőmérsékleten nemcsak a semlegesen rea- gáló dithionát sók oldata, de a szabad sav víz- zel hígított oldata is huzamosabb ideig eltart- ható.A koncentrált dithionsav oldat előállítása után 48 óra múlva kéndioxyd szagot áraszt.Stamm és Adolf /24/ vizsgálatai szerint alkoholos oldat- ban a szétesés gyorsabb,mint vizes közegben.Pl.a dithionsav methanolos,vagy aethanolos oldatban el- készítése után néhány perc múlva kéndioxyd szagot ad.Néhány kísérletező a szétesésnél u.n. pszeudo- -formát is feltételez:
H* + S206"^=± H0.S205» -*S04"+ H- + S02 vagy 2HV + S206' / H 0 /2S204— S 04 H + 2H- + S02
Hantsch felfogása szerint /25/ az alkálidi- thionátok valódi öt sók,mig a vízmentes dithionátok Pszeudo-sók.
Vizsgálataimhoz szükséges dithionát sókat
^erek-féle pro anal. ill. reinst jelzésű kiindulá- si anyagokból állítottam elő.A praeparativ eljárás- o d részleteit illetően utalok Gmelin munkáira/26/
kz analitikai vizsgálat során az oldatok fémtartal-.
®át gravimetrikusan,ill. elektroanalizissel hatá- roztam meg;az anionokat qualitative vizsgáltam.
-10-
A dithionsav at Yanino /27/ receptje szerint állí- tottam elő; koncentrációját titrimetrikusan álla- pítottam meg.
Meg kell jegyeznem,hogy a dithionsav analyzi- sével már a mult században is többen foglalkoztak.
Az analyiist különböző oxydációs anyaggal végez- ték eltigy: B r ^ O ^ H N O , és KMn04-al.
A statu nascendi brom jól oxydálja a dithion- savat,szemben a jóddal,amely csak kísérleti meg- szorításokkal oxydál/28/.E reakciót alkalmazták az
egyidejüleg jelenlevő kénessav és thiokénessavtól
való szétválasztására is.Á szétválasztás lényege
az,hogy mindegyik sav H2S04-vá oxydálódjék.A Br- -fogyasztás aránya a következő:
H2S03+H20 + 2Br = H2S04 + 2 HBr
H2S2°3 + 5 H2° + 8 B r = 2 H2S 04+ 8 H B r
H2S2 ° 6 * + 2 H2 ° + 2 В Г = 2 H2S 04 + 2 H B R '
A dithionsav ilyen meghatározásoknál jóddal nem lóp reakcióba.Olyan esetekben azonban,amelyeknél
a z oxydáló hatás hátráltatva van,a reakció leját- szódhat. Sokolow és Multschewski /29/ felállított
egyenlete:
2 Na HS03 + J2 = 2 NaJ + H2S206
Hcfet és Otto /30# szerint csak a
2H2S03 + 2J « 2 HJ + H2S206 egyenlet szerinti reakció játszódhat le.
A legujahh oxydimetriás módszert lang és Kurtenacker /31/ irták le.Oxydálószer a vanadinsav- S módszer szintén alkalmas a különböző kénvegyü- letektől / szulfidok,szulfitok,thioszulfátok,po- lythionátok / való szétválasztásra.
A kémiai kötés elmélete.
Kossel felismerte/32/,hogy a vegyületek képző- désekor az a törekvés nyilvánul meg,hogy az egymás- sal kapcsolódó atomok külső elektronjai közösen hozzák létre a nemesgázkonfigurációt./A nemesgázok
nagy stabilitásuak,kémiailag teljesen inaktivak,más atomokkal nem vegyülnek és magukban sem alkotnak tobb atomos molekulákat./ Sz a lezárt jellem mai álláspontunk szerint az s2p6 konfigurációnak tu-
ajdonitható.f+j elemek azok,amelyek a nemesgázkon- figuráció végett ledobnak elektront;J^eëatlv
femeknek azokat nevezzük,amelyek hiányzó elektron- jaikat pótolják,ha erre lehetőség van/ 33/. Igy
a z egyes atomok katiónná,ill. anionná válnak.A ve- gyület képződésénél Kossel szerint tisztán elektro-
S2tatikus erők működnek.Ezen vegyületek nem semle-
?e s ato®okat,hanem ionokat tartalmaznak,s ezért
lonvegyületeknek nevezzük őket /pl. általában a s ók).
Ez az elmélet azonban nem magyaráz mejg
^uden kísérleti adatot.Pl. az organikus vegyüle- sokasága nem illeszthető ide.Ezért vált szüksé- g é az u.n. atomkötés elméletének kidolgozása.
e W l s foglalkozott behatóbban az atomkötéssel /34/
• azzal a ténnyel,hogy nemcsak ionok,hanem sem-
-13-
/Leges atomok is képezhetnek egymással vegyületet, ütomkötés csak akkoir jöhet létre,ha a gerjesztett állapot energiája nem tul nagy,ill. ha a kötéshói származó energia nyereség a gerjesztési energiá- nál megfelelően nagyobh.Igy a teljesen lezárt hé- jak nem,csak a külső le nem zárt héjak jöhetnek kémiai kötés szempontjából figyelembe.Az atomkötés elektronpárból áll; a kötésnél szereplő elektronök mindegyike mindkét atomhoz tartozik.A stabilis ok- tettek kialakulása után megszűnik az ily módon val ló további vegyületképzés.Mindamellett azonban polarizáció következtében fellépő asszociációk le- hetségesek.
A Lewis-féle egyenlet értelmében vegyület- képzéskor minden atom igyekszik elektronburkát ne-
®esgázoktetté kiegésziteni.A vegyértékelektronok normálisan s és p elektronok,amelyek energetikus okokból a molekulán belül is lehetőleg ilyeneknek maradnak meg,A teljes s-p csoportban pedig a Pau- li elv értelmében, nyolc elektron foglalhat helyet Kivétel a H,amelynél egyetlen pár alkotja a lezárt csoportot,miért is a H egy más atomnak mindig csak
е§У vegyértékét foglalja le.Ha tehát a másik atom többértékü,akkor saját oktettjét a hiányzó elek- tronok számának megfelelő számú hidrogénnel egé- szítheti ki,s ilyen módon keletkeznek stabilis veg
-14-
gyületek.Ezt bizonyítja pl.az FH-,0H2-,NH3-,CH4- sorozat,amelyben minden tagnak a Ne-hoz hasonló konfigurációj a van.Ha a centrális atom az összes
Tegyértékénél kevesebb számú hidrogént köt meg, akkor telítetlen gyök keletkezik.Ezek a gyökök
mindig többé-kevésbbé hasonlóak ahhoz az elemhez,
^ely a periodusos rendszerben megfelelő számú bellyel a Ne előtt áll.
A megosztott elektronpárokkal,amelyeket felerészben a másik atom szolgáltat,nehézségekbe jutunk akkor,ha magasabb vegyértékű atomoknak egy-
mással alkotott vegyületeit tekint|ük.Mig pl. a * C^-aál nincs nehézség, 51ert az
О :: О " •• О
s^ruktúrában szemmel láthatóan mindhárom atomnak
teljes az oktettje,a CO-nál kettős kötés az 0 a- foa oktettjét kiegészíti ugyan,a C-re azonban csak
h at elektron jut.А С atomot is kiegészíthetjük
°ktettre,ha feltételezzük,hogy az 0 atom még egy
eIektronját átadja neki és ez az elektron a visz- szamaradóval ismét közös párt alkot a két atom között.Ezzel az elképzeléssel a strukture tehát:
•C '••'< О -
m i bármas kötéssel egyértelmű.Ez a feltevés ugya-к.
Agen jól
megmagyarázza а СО és N2 ismert nagyfo-
-15-
ku hasonlóságát,azonban egyébként ellentétben áll a kémiai tapasztalattal,amely sem szenet,sem oxy- gént nem ismer három vegyértékkel.Azonban ez a harmadik kötés nem tekinthető normális kötésnek, hiszen mindkét elektronja csak az egyik atomtól származik,v.i. úgyis mondhatnánk,hogy azért az 0 két-, а С pedig négyértékii marad.Az ilyenfajta kötést szokás dativ kötésnek jevezni,azt az ato-
mot,amely az elektront leadja,donor-nak,a felvevő
atomot pedig akceptor-nak.Nevezik azonban az ilyen
fajta kötést szemipoláris kötésnek is,amit a kö- vetkező meggondolás igazol.Ha a közös elektronpá-
r°kat a két atom közt elfelezzük,akkor pl.СО e- setében а С atomra 5, az 0 atomra ugyancsak 5 e- lektron jut,ami C~ és 0+ iónt jelent,tehát polá-
r i s kötést.Minthogy azonban ezzel az ionkötéssel közös elektronpár is párosul,a kötés mégsem tisztád Poláris.Ezt juttatja kifejezésre a szemipoláris
név.
A szemipoláris kötés mindig kisebb-na- gyobb dipolusmomentummal jár,tehát elektromosan csakugyan poláris.Ezt a polaritást ugy juttatjuk
a szerkezeti képbea érvényre,hogy a kötő elektron- Parok szimbólumán kivül a megfelelő atomok fölé
a<+lill.(-)töltés jelét irjuk.Minthogy az elek-
tronpárok egy-egy kölcsönösen lekötött vegyérték-
-16-
nek felelnek meg,helyette a régi vegyértékvona- lat is Írhatjuk.Az utóbbi jelölés mellett a sze-
mlpoláris kötés vegyértékvonalát az aszimmetria feltüntetésére nyillal szokás ábrázolni,amely nyilnak hegye az akceptor felé mutat.Pl. a CO
esetéhen : + _ '
; C : : : 0 : , L = 0 , C F C O .
A Heitler-London-féle spin-valencia elmé- det /35/szerint a kötést létrehozó elektronok
elemi mágnesként viselkednek saját tengelyük kö- rül forogva,s a velük szemben lévő ellenkező for- gásu elektronokat mágneses erővel vonzzák.A kö- les azonban sokkal erősebb,mint a mágneses vonzás.
Az ion és atomvegyület közt nem lehet é~
les határt vonni,az átmenet folytonos.Bármilyen kötéssel is szerepel valamyely vegyületben egy
alom,más a nyugalmi és mozgási lehetősége,mint emilyen szabad állapotában volt. —
\A hullámmechanika,ill. quantummechanika kidolgozásánál tisztán mathematikailag kapott
eredményeket alkalmazták a kémia jelenségeire/36/.
A hulláinmechanika abból indul ki,hogy az atomot bármely energia állapotban egy vfrekvenciájú
rezgési állapot jellemzi.A rezgés energiája:
ËL = -A//+
Ha két atom egymástól nagy távolságban van, mindegyikre külön-külön jellemző egy saját rez- gési egyenlet három koordinátában.A két atom által alkotott rendszerre azonban felírhatunk
egyetlen rezgési egyenletet is/hat koordinátá- ban/.Ennek az egyenletnek addig,mig a két atom közt nagy a távolság egyetlen megoláása:a két külön rezgési egyenlet eredményének a szorzata.
Kis távolság esetén azonban van még egy
&2 előbbitől független megoldás is,amely sze- rint az előbbivel egyező frekvencia / tehát a- zonos energia állapot/ de más rezgési forma is Jellemző a rendszerre.Ez azt jelenti,hogy a rend- ezer komponensei két egymástól független rezgé- si állapotban lehetnek.Minthogy mindkét állapot frekvenciája ugyanaz,a hasonló energiájú,de fél fáziésal különböző rezgési rendszerek rezonan- ciába lépve állandóan vonzzák egymást akkor is, ha külön-külön elektromosan semlegesek kifelé.
Az oldatszerkezeti ismeretek mai állása.
A teljes elektrolytes dissociáció elmélet sze- rint az ion vegyületek vize^oláátban már közepes higitás mellett is teljesen szétesnek felépitő i-
ónjaikra.
Az oldatba került ion egyrészt a dipól karakte- rű vizmolekulákra,másrészt a jelenlevő ellenkező töltésű ionokra sztatikus vonzást fejt ki.Igy a pozitiv ion körül ionfelhő és vizmolekulaburok alakul ki.Leggyakoribb esetben a viz belép a leo- ordinációs zónába,s ott kémiailag atomkötéssel megkötődik.Ez az úgynevezett kémiai hydratáció.
Ha azonban a központi ion affinitása nagyobb az ellenkező töltésű ionhoz,komplexképződés jön lét- re,vagyis az idegen ionnal kémiai kötésbe lép.
. A köaponti ion körül ionfelhő alakul ki az el- lentétes töltésű ionokból.0,01 molos higitásnál ennek hatása nem észlelhető.Nagyobb töménységnél hatása kétirányú : a központi ion legkülső elek- tronpályáit deformálja,másrészt a kőrdinált ol- dószer molekulákat összepréseli,ill. növekvő ion-
koncentrációnál fokozatosan kiszorítja a mag közeléből / 37 /.Addig,mig deszolvatálás csak
a külső oldószerhéjra korlátozódik,a központi ion ál apota lényegesen nem változik meg,amikor azon- ban a belső zónában levő vizmolekulákat is kezdi
-19-
kiszoritani az ionfelhő,a régi kötéseknek meg- kell szűnnie,esetleg ujak alakulnak ki,a köz - ponti ion állapota tehát lényegesen megváltozik.
Az átmenet itt is folytonos.
Az elnyelési szinkép keletkezése,s megváltozá- sának okai.
A kémiai sajátságok változásait az elnyelé- si szinkép hiven tükrözi vissza,/38/ ezért az ion állapotváltozásának legérzékenyebb jelzője.
/39/.A spektrum változás lehet : 1./ folytonos amikor a változás a feoordinácios zónán kivül ját- szódik le; 2./ ugrásszerű,ha a koordinációs zó- nában is változások következnek be.Folytonos vál-
tozás esetében a már meglévő sávok alaki válto- zást szenvednek,vagy eltolódnak.Éppen azért mert az átmenet egyik színképből a másikba folytonos nem mindig tudjuk megmondani,hogy egy uj sáv keletkezett-e,vagy csak a már meglévő deformá- lódott el.Vonatkozik ez arra az esetre,amikor a sávok száma nem változik. Ugrásszerű változás- kor uj sáv,vagy sávok lépnek fel./40./
A klasszikus elméletek szerint az elnyelési szinkép sávjai három csoportra oszthatók; 1./
rotációs-,2./ rezgési-,3./elektron ugrási sá-
V 0 k*A molekula kötésirányaira merőleges tengely
körül végzett forgás a rotációs mozgás,ennek e-
nergiáját változtatja a rotációs^áv helyén el- kelt fény.Ezek a sávok az infravörös szinkép
területén jelennek meg.
, A molekula szimetriától függően a tömegköz- pontja molekula forgást végez,s ez annál többféle lehet minél aszimmetrikusabb a molekula.A rotáci- ós energia nagyon kicsi érték,ezért a valószinü változása is nagyon kicsi.
A rezgési szinkép akkor jöhet létre,ha a mo- lekula összetett,a kötés irányban az egyes atomok Hl*atom csoportok saját harmonikus mozgást végez-
Qek. Ez már két atomos molekulánál pl. C02 -nál többféle lehet/ négy féle/.Ennek a változása $oz-
létre a rezgési színképet; sávjai a látható , fU.az efiez közeli infravörös vagy ultraibolya területen találhatók.
A molekula a felvett energiát egyidejűleg mint elektronugrási és rezgési,vagy elektronugrási és
r°tációs,vagy rezgési és rotációs stb.energia vál- tozást raktározhatja el.Az igy lehetséges kombiná- ciós sávok igen gyakran megjelennek a színképben különösen akkor,ha az elektronugrás a molekula bel- ső szimmetriáját lényegesen nem változtatja meg/ a színképek finom szerekezte/.
Az elektronugrási sávok energiája az alap- Pályán keringő elektront viszi magasabb quantum- Pályára.A színképben a látható és ultraibolya te-
rületén találhatók.
-21-
Minthogy magasabb energia pályára csak a legkül- ső elektronhéj elektronjai,az úgynevezett Bohr - féle vegyérték elektronok juthatnak, ezen sávok vizsgálata a kémikus szempontjából legfontosabb.
A nemesgázokhoz nem hasonló le nem zárt hé- jú ionok általában lazább elektromos szerkezetü- nk,mint a lezártak.így az első gerjesztési nivóik közelebb feküsznek az alapállapothoz,vagyis kisebb energia felvétellel elérhetők.A-lezárt héjak első- gerjesztési nívóinak megfelelő frekvenciák álta - iában a távoli ultraibolya,ill.a Röntgen spektrum területre esnek.A le nem zárt elektronhéjju fé- mek sávjai ezzel szemben a könyebben mérhető kö- zeli ultraibolyában,vagy a látható színképterüle- ten is megjelennek.
Igen fontos szerepet játszik az oldatok optikai viselkedésében az ion és oldószer kö - zött levő kölcsönhatás./41./ A Bjerrum -féle ion asszociácio /42/ akkor jön létre töményebb olda- tokban, ha a dehidratációval ,ill.deszolvatácio- val kapcsolatban elektrosztatikus vonzóerők lép-
n ek fel az ellentétes töltésű ionok között. Ion deformáció esetében a jellemző sávok elmosódnak ill.kiszélesednek./43/.Ionaszociácio esetében ak- kor lépnek fel ugrásszerűen uj színképvonalak,ha
a heteropoláros kötés homeopoláros kötésbe megy át.
i
A modern anyagszerkezeti elméletek szerint mondanunk a vázolt szemléletes képről, amelyet a Bohr-modell alapján alkottunk meg.
lehetetlen ugyanis,-amint töblek között Heisen- berg rámutatott - hogy csak egyetlen elektron is az idők végtelenségéig egyetlen meghatáro- zott pályán mozogjon,meghatározott idő és tér- beli
periodicitással.A quantummechanika ,ill.
az ehoől kifejlődött hullámmechanika szerint elemi folyamatoknál az elektron valamelyik jel- lemző adata mindig bizonytalan,s csak a Bohr féle energia és mozgás-egyenletek helyett úgy- nevezett valószinüségi függvényeket adhatunk
meg.A makro-folyamatok szigorúan érvényesnek
"tartott törvényei /pl.a stöchiometria törvény- szerűségei« / is csak statisztikus valószi- nüségek.
Az elektron állapotát a hullámmechanika alapján az úgynevezett saját függvénnyel /у*
függvény/ jellemezzük.Érteimezése azonban nem vezet szemléletes modellhez.
Azt,hogy egy megadott elektron-rendszer Nilyen elnyelési szinképet ad,az illető rend-
S2er potenciál-görbéinek vizsgálatával mondhat- juk meg előre,illetve az elnyelési szinképből
a rendszer potenciálgörbéi megrajzolhatók.Ezen kérdés részletes tárgyalása már meghaladná dol- gozatom keretét,igy csak utalok Finkelnburg köny- vére/44/ s az ott magadott irodalomra. A több a-
tomból felépített molekula a rotácios és rezgési energiájának quantumos változását fény-elnyelés
alkalmával a quantummechanika is elfogadja,de a kép amit megad,mégis egészen más,mint a Bohr fé- Ь modellek.
V
A molekulának van egy meghatározott álla- pota, amelyben szabad energiája a legkisebb/ ent-
r°Piája legnagyobb/ .Lehet,sőt valószinii,hogy e-
2 e n állapot nem adható meg a régi szerkezeti kép- ietekkel, hanem azok között közbülső /mesomer / helyet/ foglal el. Minden energia felvétellel járó külső hatás /fényelnyelés stb/ a molekulát
ehoől az állapotból egy meghatározott magasabb
energia szintre viszi.A mesoméria elmélet szem- pontjából mostmár közömbös,hogy az elektron - rotációs,vagy rezgési energia változás,az ered- mény mindenképen egy diszkrét sáv lesz. Oldat - ban ezek igen ritkák. Ha a felvett energia о - iyan nagy,hogy az atomok,vagy egyes elektronok kötését is lazítja,az elnyelési sáv elmosódik
Praedisszociácios sávok,oldatban igen gyako- riak/ elszélesedik,ha pedig a kötés energiáját
eiéri,vagy meghaladja,az elnyelési szinkép
-24-
folytonosá válik/ diszociációs sávok, 200 körül már gyakran észlelhetők/ •
A "komplex" fogalom és elmélete.
A komplex iont tartalmazó vegyületet nevezik komplex vegyületnek /45/.Akkor keletkezik,ha
egy Önmagában is létképes i'on elektromosan sem- leges molekulával képez molekulavegyületet /46/.
3 z a prehisztorikus Ahegg-féle definíció kizá- rólag szilárd állapotban izolált komplexekre Unatkozik.Werner szerint a komplex ionok csak
a2ok,amelyek vizes oldatban egyáltalán nem,vagy
aH g esnek szét alkotórészeire /47/.А komplex képződése szempontjából mind a központiion,
mind a koordinative kötött részek sajátságai fontoèak.Egy ion és egy molekula között elő- forduló komplex kombinációk közül azok lesznek
a fegstabilisabbak,amelynek szabad energiája mi-
nfmáliS)y.ie amelynek képződésekor maximális
ei*ergia szabadul fel /48/.
Az u.n. koordinációs szám megadj a,hogy
a stabilis komplexben hány ion ,vagy molekula van a belső /koordinációs/ zónában.Werner min- ásu centrális atomnak a normális vegyértékein
felül még mellékvegyértéket is tulajdonit,
'. ч I . ' ' ' ' ' ' ! . 1 . . ' .
-25-
amelyek az egyszerű molekulákban nem érvénye- sülnek, de működésbe jutnak akkor,ha alkalmas másik molekulához,vagy atomhoz csatlakozhatnak.
Szt a kötésmódot Werner koordinációs kötésnek nevezte el.A koordinációs szám tehát a normális
é s a Werner féle mellékvegyértékek összege.A koordinációs számot az atom méreteiből és töl- tésszámából először Kossel számitotta ki /49/.
Kossel elmélete csak közelitő képet ad,elméle- tét Hüttig és Straubel fejlesztették tobább/50/.
Magnus foglalkozott behatóan /51/ az i- onok nagysága és komplexképző tulajdonsága kö-
2°tti Összefüggéssel.Szerinte a komplex stabi- litása annál nagyobb,minél nagyobb a központi
1(эп töltése,s minél kisebb a térfogata.
A koordinative kötött részeknél igen fon- tos tényező a dipolmomentum /52,55/.Vannak o- lyan molekulák,amelyekben a töltések eloszlása nem szimmetrikus,v.i. a pozitiv és negativ töl-
tések súlypontja nem esik egybe.Ha a pozitiv
é s negativ töltések összege külön-külön + e /semleges molekulákban a kétféle töltésnek e- gyenlőnek kell lennie/ és súlypontjaiknak egy- estől való távolsága d,akkor
Я П M =
a molekula dipolusmomentuma.
-26-
A polusok e erőssége és d távolsága külön- külön sohasem határozhatók meg,mert a potenci- álelmélet szerint minden kifelé való hatás le- írásánál csak a ^ momentum fordul elő.Mint- hogy a molekulákban előforduló töltések nagyság- rendje az elemi töltés / 4,80.KT10absz.eggs./, az előforduló távolságoké pedig az # /10" cm/, a molekulák dipolusmomentumainak nagyságrendje 10"18 elektroszte tikai egység,amely egységet Debye-egységnek is szokás nevezni.
Az ion dipolmomentuma felléphet:1./ a töltés asszimetrikus elosztása miatt;2./ a szomszédos ionok erőtere miatt.
Az ionok alaptulajdonságai:töltés,nagy- ság, elektronhéj szerkezete,polarizálhatóság.
Egy molekula töltéseloszlása külső erők behatá- sa folytán többé-kevésbbé eltolható.Ha egy ilyen molekulát elektromos kondenzátor lemezei közé
viszünk,az polarizált lesz,v.i. töltéseloszlá- sa változik,s indukált elektromos momentuma
^Ж. =oL.F
ahol oc az F=1 tér indukált momentuma,u.n.
polarizálhatóság.Értéke a térerőtől,« s a molekulán belüli töltés eltólhatóságtól függ.
Ha n molekula van jelen pro cm ,akkor
P = srvsi •YTA = • EA/ • В
itt P a" dielektromos polarizáció,amely mindig
következménye a molekuláris dipólus létezésének.
A dipolmomentum kialakulására három keletkezé- si lehetőség van:
l./eltolódási polarizáció:a dipolmomentum in- dukálódik külső tér hatására,a molekulákban a pozitiv és negativ töltések súlypontjai össze- gnek. Ennek két alesete: a./elektronpolarizá- ció,v.i. az indukált momentum kizárólag az e- iektronhéjtól származik; b./ atompolarizáció, ilyenkor ellentétes eltolódás lép fel az
atomok és atomcsoportok között /a molekulában/.
/А másik két keletkezési lehetőséget itt nem szükséges tárgyalnom./
" i
Meg kell jegyeznem,hogy a S2Ű£ ónnak Üpolmomentuma nincs,polarizálhatósága pedig
nagyon csekély.A kathion méretétől és töltés- számától függ,hogy a kathion,vagy az anion po- lározódik erősebben.— A Meyer-Mendelejeff féle periodusos rendszer mellékoszlopaiban szereplő kathionok erősen polarizálnak,s erő-
sen polarizálódnak,/54/ tehát az ilyen köz- ponti ionu komplexek sokkal stabilisabbak, mint a fóoszlop komplexei.
-28-
Sidgwick /55/ kísérelte meg először a vegyő érték értelmezését az elektronelmélet alapján.
Minden molekula,vagy ion,ameJyet fématomok koor- dinálhatnak jellegzetesen azt mutatják,hogy leg- kevesebb egy pár elektronjuk van,-a többmagvu komplex vegyületeknél a koordinációs kötések száma sohasem nagyobb,mint a létező "egyes Pároké".Sidgwick aztfc a feltevést tette,hogy
a koordinációs kötés a szemipoláris kötésmód
egy speciális esete,ahol a koordinált csoport mint donátor,a centrálatom mint akceptor lép fel : ц и
H : JV : 14 W : Л ; H
Ц *
Az állandó komplex vegyületek egyes esetekben
azon követelménynek felelnek meg,hogy a centrál
atom u.a. "effektiv atomszámot" veszi fel,mint
a legközelebb eső nemesgáz. Az a tény,hogy ezen konfiguráció elérése nem az uralkádó momentum
aoban mutatkozik,hogy a hasonlóan állandó Ni, Au négyes koordinációs vegyületeinek effek- tiv atomszáma kettővel kisebb,mint a legközelebbi Nemesgázé/ Kr=36,Nt=86/.Ezen vegyületek dia-
mágnesesek. Az a f e l t e T é S t h o g y a komplexvegyü- etek állandóak és diamágnesesek,a lezárt e- loktronhéjjal magyarázható.
Hullámmechanikai alapon Pauling /56/ a koor- dinativ kötés létrejöttét a következő módon kép- zeli el.A különböző pl. s és p,vagy s,p,d koor- dinative kötő elektronok saját függvénye megvál- tozik ugy,hogy az összes kötő elektronokat egy
u*a. függvénnyel le lehet irni.Ezen uj függvény azonban nem független az elektronok kötés előt- ti saját függvényétől,
Mathematikai alapon Pauling azt talál- ta, hogy ha hat kötésfüggvény áll rendelkezésre '2d,ls,3p- hat uj,egymással aeequivalens pályát
képezhetnek,amely egy szabályos oktaéder szerint irányitott.Négy kötésfüggvény esetében két meg- határozott konfiguráció állhat elő,amely a meg- felelő pálya szimetrikus tulajdonságától függ.
5 d és ls pályáról,vagy 3p és egy s pályáról
negy egyenértékű tetraédrikus kötésre következ- fethetünk.Ha eközben rendelkezésre áll egy d Pálya,ugy egyesülhet ls és 2p pályával,négy uj kötés keletkezik,amelyek egjfeikban fekszenek.
Minden igy keletkezett uj pálya két elektront vehet fel,amelyeket-Sidgwick elmélete szerint-
цёУ kaphatunk,hogy vagy egy negativ ionnal,
Vagy egy semleges molekula "egyes pájiával"
közös.Meg kell emliteni,hogy а Ы Ш Й pályák Zwitter bahnen/ lezárt konfigurációt alkotnak
3 hogy ezen komplexképző pályákon belül a hé- 3&k valamennyien tökéletesen feltöltöttek,
-ou-
uëyhogy a keletkezett komplex szükségszerűen diamagnetikus.Ilyen alapon tudta Pauling a Egyszeresen koordinált Ni diamagnetizmusát Blőre mégmondani.
Kísérleti adatok ismertetése.
Jelenségek; esetében.
350 -700f.yU.közötti területen viselkedése ha- sonló a szulfáthatáshoz,de az 530»>körüli sáv ott nincs meg.400<y-nál lévő maximum csak a Jegtöményehb /15mol/ savban emelkedik a per- chlorátos görbe maximuma fölé,egyébként alat- ta van.A 280^/c-os sávnál o,9v *№- á maximum 5 mol körül ugrásszerűen jelenik meg Je már 1 molos savas oldatban is kezd kiala- kulni.
Következtetések:
a vizes S20g és C10^-ps oldatok közötti elté- rés váratlanul nagy,ugyanakkor az ultraibolyá- ban a felszálló ág praktikusan változatlan.
*gy valószinü,hogy nem u.a. chromofor megjele- ősének köszönhetik létezésüket a zöldben,ill.
az ultraibolya határán megjelenő sáyok.Lehet- séges tehát,hogy a komplexképzés két ütemben
megyl./ laza asszociátum képzés az
A z n és m a görbék változásából egész 7,5 molig- valószinüleg egy/jelzi a látható rész/,к bizony- talan.
2»/ A 7,5-15 mol közötti változás,különösen 650-700*^ közötti része а к csökkenésére utalna
îtt már esetleg fel lehet irni az ilyen egyen- letet* "H-
+ — ÚJ- 6 TA,6
m lehet l,vagy2,vagy 3,egyébb mérésekből/pl.
^ 3 / legvalószínűbb 2.
Az eddigi tárgyalásnál a szinkép 350-200*/.
közötti részét nem vettük figyelembe.Erre két
®agyarázat lehet.
1*/ Mig a látható rész az asszociációt,s az aquokomplex fokozatos deformációját jelzi,s csak 10 molon felül utal komplexlépződésre, addig a 280*yb-os sáv közvetlenül ez utóbbit jelzi.Ez a sáb azonban,minthogy más ionnál is Egjelenik.nem rendelhető a központi ionhoz, hanem vagy magához az S20g-hoz,vagy a koordi- aative kötő elektronrendszerhez.Eszerint az
^gondolás szerint vizes oldatban /még az 1 mólosban is/ csak laza ionasszociációk létez- lek,de sav feleslegben megkezdődik /már kis
savkoncentrációknál is/ a komplex kialakulása.
Van egy ugrásszerű változás 7-8 mol körül,amik Kor is a maximum értékének növekedése lasubbá Valik.Ez arra utalna,hogy a savtöménység nö- velésével a komplexképzés határérték felé kö-
2eledik,de ez a határ a 15 molos savkoncent-
ráció fölött van.
2./ Másik lehetőség az SC^kialakulása lenne.
Erre utólag visszatérek.
Jelenségek:CoS20^ esetében.
A C104 és S20g só között váratlan nagy az el- térés az ultraibolyában.Még inkább érthetetlen az,hogy átsavanyitva a láthatóban lép fel go- romba eltérés,mig az ultraibolya sáv megkö- zelitően az alapgörbét adja.A görbe felfelé mozgása / legalább irányban/ az egész szin- kép területen u.o.-nak látszik,ámbár a 17-*22 mólos átmenetnél a 600-700 közötti görbe rész emelkedése kissé túlzott,legalább is az 1-+17,5 m-hoz viszonyitva.
Következtetések:
A kobalt iónnal nagy savfeleslegnél kétségtele- nül történt valamilyen változás.Ha elfogad- juk azt a Ni-nél megirt feltételezést,hogy a 280* * -os sáv komplex sávja;biztosnak vehető, hogy az S206 a Ni-el és a Co-al и.о. felé- Pitésü /valószinüleg négyes koordinációs saá- mu/ komplexet képez.Természetesen fennáll a lehetősége itt is annak,hogy az S20g részben
a z átvilágitás,részben a nehézfém katalyzáló
-34-
hatására nyomokban SO^-re is hasad.Ez utóbbi katalyzis azonban szintén csak akkor jöhet létre,ha a Co ion az S20g-al először valami- lyen ütközési közti teréket /komplexeket/ké- Pez;tehát ez komplexképzés melletti bizonyí- ték, de megneheziti a kérdés felderitéàét a megjelenő S02sáb miatt.A 280AM-OS sáv kis- mértékű vörös felé mozgása /ha valóban meg-
van/ arra utalhat,hogy a keletkezett Co-komple^
határsávja,mint eddig mindig / SgO^'.SCN* / - most sem fogható el a nagy ionerősség defor- máló hatása,vagy többmagvu komplexek kiala- kulása miatt.
Jelenségek CuS20^ esetében.
Sajnosy a Cu++ színképének legkevésbbé jel- lemző része mérhető be eszközeinkkel.Igy az eredmények nem sokat mondhatnak.A vizes ol- datok szinképe kielégitően egyezik.A savfe- leslegben kapott értékek 500-700^0 zött a Ultrát hatásra emlékeztetnek,de annál nagyobb mértékűek.Аи ultraibolya ág emelkedése kez- dettől fogva együtt halad a láthatóval.
Következtetések:
valószinü,itt is asszociációval van dolgunk.
А Со és Ni-nél a koordinációs kötéshez ren-
delt sáv itt nem jelenik meg,ámbár ennek oka, lehet az is,hogy a Cu++ion saját sávja el-
keni a kialakult maximumot.Valószinüleg az S ^ nem lép be a Cu++ koordinációs zónába,vagy ha belép,azt máskép teszi,mint máshol/pl.Co,Ni, Elitet te/viszont máskép történik ez,mint pl.
a Cl» teszi a Cu++-nál a Fromherz-féle neo- klaszikus vizsgálatoknál.
Jelenségek Cr2/S206/3 esetében.
A hosszabb hullámu,érzéketlen ság igen nagy sao feleslegig praktikusan nem változik,a 420 *и д körüli annál intenzivebben.A sáv itt is csök- keh a vizeshez képest,majd fokozatosan /de nem lineárisan/ nő,másrészt,maxi a z ultraibolya ÁG együtt csökken a középső áávval.A 280*A-OS sáv itt is kialakul.A 15 mol savban a görbe az
egész látható részen az alapgörbéhez képest pár- huzamosan emelkedik.
Következtetések:
Igen jól követhető a görbékből a komplex ki-
alakulása,illetve sorsa.Az igen hig oldatban
^ár van egy bizonyos fokú asszociáció /0,1 m/
az előzőkhöz képest eltérés,viszont a kati-
°n magasabb töltésszámával magyarázható.
-36-
Közepes savkoncentrációknál mát határozottan észlelhető a koordinációs kötések megjelenése, a 280«/-körüli inflexióból.Ez a koordinációs kötés kiépítés látszik a 7,5 molos görbén is, ezzel szemben,a 15 molos már arra utal,hogy a komplex további változáson esik keresztül, mert az addig változatlan 600**-os sáv is helyzetét változtatja.
A sáv-ha egyáltalában a komplexhez tartozik- csak a koordinative kötött S20^-tól eredhet.
Jelenségek MnS20g esetében.
Az egész íán szinkép igen alacsonyan fut, tehát bármiféle csekély szennyezés elferdítheti az eredményt.A látható terület,hódól a tapasztalat törvényeinek: elektrolyt konc. növekedésére emelkedik és alig mozog.Annál illogikusabb a 400-200л«дк0г0Ш rész.Ugy fest,mintha a vi- zes tömény oldat más tipusu görbét adott volna mint a savasok.Hiszen a savasok "jellemző" 280«/- -os sávja környékén a vizesnek épen minimum
inflexiója van,Ez azonban nem döntő jelentő- ségű,mert két sáv egybeolvadásából is kiala- kulhat.
Következtetések:
A Mn ion látható sávja valószínűleg u.n. til-
-37-
tott átmenetektől ered,ezért igen kicsi a va- lószínűsége, ill. a sáv magassága.A szerkezete 460-700*>között változatlan mind vizben,mind savban,de az ionerősség növekedésével £ értéke emelkedik.Ez jelzi,hogy a Debye-féle ionra- jok ill. a Brönsted-féle ionasszociációk már képződnek, s ezekben a Mn/^O/g komplex külső /chromofor/ elektronjai erősen deformálódnák.
A stöchiometriailag meg nem adható ionasszo- ciációk és a már megadható Összetételű komp- lexek egymás mellett fordulnak elő,ezt bizo- nyltja a 3 mol MnS20^ oldat ultraibolya gör- béjének összetett volta.A sav feleslegében a 280*,^-os sáv megjelenése a stöchiometrikusan megadható komplexek mellett bizonyit.A sáv itt is csak az S20g-hoz rendelhető./Okoskodás
menete u.a.,mint az előbbi ionnál./
Jelenségek U O ^ O ^ esetében.
Az 500 - 700*a közötti szinképrész nem ma- gyarázhatóan emelkedik már a hig U02S20g-nál is.
Hzt a magasságot nem változtatja lényegesen a sav töményitése,az 500-370*Aközötti terület fo- kozatosan emelkedik,az egye3 sávok relativ magas- ság változása különböző. Legkifejezettebb az e- melkedés 420о*д körül. 370-200*-a között a felfelé mozgás egyenletee.A strukturáltság eltűnik,de et- t l a résztől eltekintve az egész szinkép terüle- t ű a sávok száma állandó marad.
Következtetések : „ a szinkép 700-500^özötti része sem az S206-nál
sem a többi ionoknál /57/ nem viselkedik ugy,hogy ráÜehetne valami összefüggést húzni. Nincs kizár-
J*
va,hogy itt az U02nek valami olyanféle átalakulása játszik szerepet,mint a FeCy^nál találtuk az a- luuotizációt /58/.
A sávos rész nyilván az U02 molekula rezgési és slektronugrási szinképének kombinációjából jött létre. Minthogy az U02 igen bonyolult elektronrend- szer, arra nem is gondolhatunk,hogy megadjuk az e- gyes sávok eredetét.A sávok számának megmaradása azonban amellett szól,hogy semmi uj kombinációs lehetőség nem lép fel tömény S206 jelenlétében,
»másrészt semmilyen régi mennem szűnik,azaz az i- lényeges állapováltozáson nem ment át.AZ,hogy az egyes sávok eztinkcios értéke nőt,azaz az ener- gia átmenet valószinüsége emelkedett,kielégitően Magyarázható az ionerősség növekedésével együtt-
járó iondeformációval.
A 360-200*AközStti felszálló ág igen magos ér- téke lehetetlené teszi ama " jellemző" sáv észle- lését. Lehet,hogy megvan,lehet,hogy nincs.Épp igy a komplex is lehet,hogy képződik,lehet hogy nem, le ha képződik is,csak laza assaociációs termék
LEHET
^lenségek,következtetések a Na+Ca++Ba++Zn++Cd++
hetében.
A kapott görbék naggyjából j? kivéve a Cd-t -
e8yütt futnak.
A kationoknak a Zn és Cd kivételével saját absorp- ciojuk nincs,másrészt vegyiérték elektronjaik leadása után,vagy 2,6-os nemesgáz,vagy 2,6,10-s lezárt / un.nemesfém/ konfigurációhoz jutunk , tipikusan asszociációs complexek keletkezhetnek csak.Erre egyedül a CdS20^ szinképe utal,a töb- binél semmitsem állapithatunk meg.Az S20^" com- plexképzó hajlandósága tehát valószinüleg kiest, kisebb mint pld. a Cl* -é,mert az Cd-al már biz- tosan képez complexet.
fí2S206 szinképe.
A hig savoldat görbéje 200 Orv*, körül alacso- nyabb, mint az alkálisó-é,de 250^körül már fe- lette van.Az igy észlelt eltérés nagyobb mint a kisérleti hiba,nyilván tehát egy sáv beolvadása észlelhető már 0,5 molos savnál is.Méginkább meg- látszik ez,ha a savat töményitjük. 7 mólnál már határozottan észlelhető.Hogy a sáv mihez rende- lendő, csak találgathatjuk.Lehet,hogy az S206 ' saját elnyelési sávja.Ez esetben azonban észlel- nünk kellene az alkáli só oldatában is.OH pedig biztosan nincs.Lehet,hogy a proton-associáció mi-
att keletkezik: H ^ G / és nem az S20^ -hoz,hanem a HS20^+-hoz,vagy a
H2S20g hoz rendelendő.Ezek mennyiségének azonban növekvő м т а к т м ш savkoncentrációval nőniük kellene,vagyis a sáv emelkedne.
-40-
Valóságban csökken a 7 —» 14 mol átmenetnél. Gon- dolnunk kell tehát arra is,hogy S20g vagy spon-
tán, vagy az átvilágítás hatására olyan átalaku- láson megy át,amelynek terméke adja a sávot.
Irodalmi adatok szerint az S02 vizes oldata ad- hasonló színképet.Valóban az átvilágított tömé- nyebb sav jól érezhetően S02 szagú./23,19/.
Ha kiszámítjuk a sáv magasságából az S02 mennyiséget a G _
formulával a következő maximális értékeket kapjuk bemért sav: 14 7 3,5 1,75
SZam
S0
2mîl 0,018 0,011 0,0056 0,0030
C S 0 / /8 A V =
s KC 0,0013 0,0016 0,0016 0,0017 Természetesen a S02 kevesebb ennél,de több nem, hiszen a számítással más lehetőség hijján abból kellett kiindulnunk,hogy а 275л«д-ш1 észlelt teljes fényelnyelést az S02 okozza. Ez pedig biztosan nem igy van,mert az S ^ - n a k ezen a területen is van még valami fényelnyelése.
Ha a folyamat,amelynek során az S02 keletke- zik rverzibilis,a kiindulási és végtermék között egyensúlynak kell lennie.Az állandó értéke a re- akció ismeretlen lefolyásától függ,de minthogy a Сол /Со л" közel állandó/ lásd.а К értékeket!/
B U2 O2U ^
a reakció biztosan egyszerű tipusu fotolyzis,vagy
-41-
hydrolyzis. A fenti kérdés tisztázására nem volt lehetősége pv-Hogy azonban a bomlást kikompenzál- jam a nehéz fémeket savas közegben mindig a közeg- gel szemben vettem fel.Ha azonban a nehéz fém katalizálja,mégpedig specifikusan,az S20ç hasadá- sát,nincs kizárva ihogy a coordinative kötő elek- tronokhoz, vagy a megkötött S20^"-hoz rendelt 280
körüli sáv a keletkezett és szagáról való- ban felismerhető S02 illetve H2S03 s á vja #
A dolgok lényegén azonban az S02 megjelenése nem váltóztat. Ha ugyanis az egyes katiftónok spe- cifikusan katalizálnak,szükségszerben kell közti terméknek léteznie.Az pedig csak egy ütközési ka- tion- anion complex lehet,tehát a complex képző- dés mindenképpen bizonyitott.A látható,nem zavart
területen fellépő változások is bizonyitják ezt.
Az azonban már bizonytalan,hogy a szinkép észlelt változása tisztán S20^ hatás e,vagy egy kevert SO, + Sr>0g hatás.Megfelelő meggondolások az e- lőbbi mellett szólnak.
I R O D A L O M
1./G.Scheibe : Photographische Absorptio- spektrophotoraetrie,Abderhalden-Handbuch Wien,1929.
2./Н.Möhler : Lösungspektren Jena 1937.3.
»3./ F.Weigert : Optische Methoden der Chemie
^A.V.G.Leipzig 1927.
-<4./ Hegedűs I. : Kéziratban.
5./Kiss Á. és Gerendás M.: Acta Chem.Min.Phys.
Univ.Segediensis,4 /1935/ 272.
6./ Kiss.Á. és Gerendás M.:Acta Chem.Min.Phys.
Univ.Segediensis,5 /1937/ 153.
7./Eucken Wolf: Hand u.Jahrbuch der chemischen Physik /1937/ 9,142.
8./O.Stelling: Z.Phys.Chem./B/7,/1930/ 157.
9./G,Hägg: Z.Phys.Chem./В/18,Д932/ 199.
10./Mendelejew: Ber.deutsch.Chem. Ges. 3,871.
11./Michaelis,Lieb.Ann.170, 37.
12./ Welther és Gay-Lussac: A.ch.10, 312.
13./ Be.34, 3606.
14./ Berthier,Ann.chim.phys./3/ 7, 78;Gélis ibid./З/ 65, 222.
15./Chem.Soc.J.71, 314;J.B. 1897, 522.
16./ A.Friessner : Z.Elektrochem.10,,/1904/ 265.
-45-
/Х.17./Д8./ L.Vanino: Präparative Chem./Verl.
V.Ferdinand Enke Stuttgart/ /1921/ 46,98.
19./ J.Franck és F.Haher,Ber.Berl.Akad.1931, 250 /1931/.
20./Е.А.О1-Connor:Nature /London/139,/1937/151.
21./L.Lorenz és L.Samuel:Z.phys.Chem./В/14, /1931/ 219.
22./Jost és Pomeroy: Journ.Ann.chem.Soc.49, /1927/ 703.
23./Р.Goldfinger és H.D. Graf v. Schweinitz:
Z.phys.Chem./В/ 22,/1935/ 117.
24./H.Stamm és R. Adolf: Ber./A/ 67, /1934/726.
25./Hantsch: B.66,1354 /1933/.
26./Gmelin:Handhuch der ang.Chem.32,/1924/243;
33,/1925/ 131; 55,Д936/ 156;58,/1932/ 338 sth.
27./lásd 17./18./ alatt.
28./C.Mayr és I.Szentpály-Peyfuss:Z.ang.u.alig.
Chem.131 /1923/ 203.
29./Sokolow és Multschewski:Ber.l4,2058.
30./Holst és Otto: Arch.f.Ph.1891,S.171.
31./R.Lang és H.Kurtenacker:Z.A.Ch.123,/1942#181.
32./ W.Kossel: An.Phys.49,/1916/ 229.
33./ A.Eucken: Grundniss der phys.Chem.lI.Aufl.
A.V.G.Leipzig,/1924/ 452.
34./G.N.Lewis: Die Valenz u.der Bau der Atome u.
lekiile, deutsch von G.Wagner u.H.Wolff.Verlag v.
Vieweg,Braunschweig /1937/.
35./Schmid R.: Természerttudományi Közlöny 68, /1936/ 586.
36./W.HückelíZ.Elektrochem.42,/1936/ 660.
37./Hegediis I.îAdatok a thioszulfáto komplexek ismeretéhez./Pályamunka 1936-37./
38./H.Fromherz:ZIElektrochem.42,/1936/ 680.
39./W.Hiickel:Z. Elektrochem. 42 /1936/ 662.
40./G.Kortiim:Z.phys.Chem./B/ 30/1935/ 317, 41./G.Kortiim: /.Elektrochem.42,/1936/ 287.
42./ N. В jerrum:Kongl.Danske Videns.Medd.Math.
Phys.Kl.7,/1926/ 3.
43./G.Scheibe: Ber.d. Chem. Ges. 59,251926/ 1321.
Z.Elektrochem.34,/1928/497.
44./Finkelnburg: Kontinuerliche Spektren.
45./Rex S.:Kisérleti kémia II.kiad.189.
46./Z.anorg.Chem.20,/1889/ 471.
47./P.Pfeiffer:A.Werners neuere Anschaungen V.Aufl.Verl.v.F.Vieweg,Braunschweig /1923/.
48./А.Magnus :Z.anorg.u.allg. Chem.124,/1922/320.
49./Ann.Phys.49,/1916/ 229.
50./ Z.anorg.u.allg.Chem.114,/1920/ 24;
142,/1925/ 133.
51./lásd 48./
5 2 . / К . Faj ans :Z. Elektrochem, 34,/1928/ 502;
53./W.Biltz és GrimmîZ.anorg u.allg.Chem.145.
/1925/ 63.
54./ К.Fajans:Naturwissenschaften 11,/1923/ 165.
55./Electronic Theory of Valency,s.109ff- 163ff; 204ff.
56./J.Emeleus és S.Anderson:Ergehnisse und Probleme dar modernen Anorganicshen Chemie, Aerlag.J.Springer 1940/ 160.
57./ Nyiri Î Doctori értekezés 1942.
58./ Hegediis I.: kéziratban.
e
боо 1') rïs- ou, Г а о ц )ъ
Д,) Ь ГАК, UXU. ÚB + E,4" ^
Ъ ) -I OU.
1- ; : г ' •
И Ш М А * ^ Щ В *
SO О
T Í T U S ^ * Г OU
j . E . R.-T 564/1
TV.) Л R U ÜUC ^ ЛИ л А
A
Y Û -1,0 -
-4,0
+00 600 SO о Ц-О О So о IJÙO
1 '.0'901Л ЛЦ, ^ Ч О ^ Г А О Ч ) ^ I \ ö'L ПЧ, <4 O ^ Ó ^ É T
À». О* 4.0*, +
f • r- I в и р
{
/ • . А
р: О.
Г О
II X f Í
Ф " ó
Ш Ш - Югг-rí
\
А ?
/ *
H / /
-1,0
rí
-0,0
к -Я :
/ Г
£
- -1,0
DÛ
tld Hilf »»iïl и I »</|,n,ii.TrÍ4« r,, »14 i, I, — » . — —
6 00
I : СО(<£0Ч)^
Ъ : O'l'w CoéJ>6+ÍLL^ Hi,â.iA
ГОО
3 О 'L ou Co ^ r
G
Í RW,| Ö'Í ЛЦ, С Ь Ц , ^ ^
ЪОО 3,0 О
ST : -V Q K CO S^j +• L ЛЦ FT V4.6 ; JJ
--1,0
+ÛO 6ûO
I : L ONV
—1—NJI 'TJ -I I111 I'Î-ЧЬ I1 И I, II I -I4Í;R !.I7ТГТТТ. I;
SCO £0 0
ъ оЧгч. Ô^G^ +- f То*, Q(
<+ •• O - U ÍL'lOr^ ft-^â^Gç
•1 —
гю too --JL.0
í~t O'i W/ AU iijCf (4 н^з^б ç
a T + Я ЛЦ LE
м !
1,0
voo COÜ
о428 пи Си,5ъ6е+ ifnu
6 ' O'Mj-G пи
«
ROÛ Ц-ОО
^ ОЧЪА оц öl. GG+ Í'^'OU
^.ОЧпи.ОЧМл* "Си InL ^ÎU. IT
0,0-
+00
Jo O'ÍЛК OU TLO
4 Ь
-ТОО
00
V. 0 - W С И f r r v o 4": O'IFU
JLÖO / H- L7^